8.01 Časový průběh napětí a proudu je v oscilačním obvodě posunut: 1/2 periody, tzn., že napětí a proud jsou ve fázi o 1/2 periody, tzn., že mezi napětím a proudem je fázový rozdíl ø = π/4 rad o 1/4 periody, tzn., že mezi napětím a proudem je fázový rozdíl ø = π/2 rad o λ/2, kde λ je vlnová délka.
8.02 Deformační polarizace: je vyvolána deformací molekuly následkem posunů elektronových obalů a jader projevuje se pouze u iontových molekul u původně nepolárních molekul je jejím výsledkem vznik dipólu jejím výsledkem může být i zvýšený dipólový moment u polárních molekul.
8.03 Diodou prochází velký proud, jen když je anoda diody: připojena k zápornému pólu = závěrný směr připojena ke kladnému pólu = propustný směr připojena ke kladnému pólu = závěrný směr připojena k zápornému pólu = propustný směr.
8.04 Dohodou bylo určeno, že orientace magnetické indukční čáry vně magnetu je určena směrem: od jižního pólu k severnímu od jižního pólu k jižnímu od severního pólu k severnímu od severního pólu k jižnímu.
8.05 Dvě hlavní části, které tvoří alternátor, jsou: rotor a stator kladná a záporná elektroda anoda a katoda elektrolyt a elektroda.
8.06 Elektromagnetické vlnění je: podélné vlnění vektorů E a B příčné vlnění vektorů E a B, které jsou navzájem kolmé příčné vlnění vektorů E a B, které jsou navzájem rovnoběžné podélné vlnění vektorů E a B, které jsou navzájem kolmé a v postupné elektromagnetické vlně jsou posunuty o π/2.
8.07 Elektron se v homogenním elektrickém poli pohybuje: po kruhové dráze obecně po parabole konstantní rychlostí tak, že je urychlován proti směru intenzity elektrického pole.
8.08 Elektronvolt (eV) je vedlejší jednotka: energie elektrického náboje elektrického napětí hybnosti.
8.09 Elektrony se mohou podílet na vedení elektrického proudu jako volné nosiče elektrického náboje: v elektrolytu v kovech v ionizovaném plynu v polovodičích.
8.10 Energie E magnetického pole cívky s indukčností L bez jádra, kterou protéká proud I, je dána vztahem: E = L.I2 /2 E = L2.I /2 E=L/ (2.I) E = L.l/ 2.
8.11 Energie chemické vazby: udává množství energie potřebné k roztržení vazby udává počet vazeb mezi atomy charakterizuje pevnost vazby je možno ji vyjádřit v elektronvoltech.
8.12 Faradayův zákon elektromagnetické indukce nám říká, Je změní-li se magnetický indukční tok uzavřeným vodičem obepínajícím plochu S za dobu Δt o ΔΦ, indukuje se ve vodiči elektrické napětí. Střední hodnotu tohoto napětí Ui určíme pomocí vztahu: Ui = -S . ΔΦ Ui = -S . ΔΦ/ Δt Ui = -ΔΦ/ Δt Ui = -ΔΦ . Δt.
8.13 Fázový rozdíl Φ napětí a proudu v obvodech střídavého proudu s RLC v sérii určujeme z podmínky: (ὠ - úhlová frekvence): tgΦ = (ὠ . L -1/ (ὠ.C))/ R tgΦ = R (ὠ . L-1/ (ὠ.C)) tgΦ = ὠ . L . R tgΦ = -ὠ . L/ R.
8.14 Impedanci Z obvodu střídavého proudu s RLC v sérii určíme ze vztahu: (ὠ - úhlová frekvence) Z= √R2 + (ὠ.L-1/ (ὠ.C))2 Z= R Z= R2 + (ὠ.L-1/ (ὠ.C))2 Z= √R2 - (ὠ.L)2.
8.15 Indukované elektrické napětí vzniká ve vodiči i při změnách magnetického pole, které vytváří proud procházející tímto vodičem. Tento jev se nazývá: polovodivost vzájemná indukce nevlastní indukce vlastní indukce.
8.16 Indukované napětí: vůbec nezávisí na změně magnetického indukčního toku nezávisí na rychlosti změny magnetického indukčního toku je tím větší, čím je změna magnetického indukčního toku pomalejší je tím větší, čím je změna magnetického indukčního toku rychlejší.
8.17 Indukované proudy vznikají nejen v uzavřených vodičích (resp. elektrických obvodech), ale i v masivních vodičích (plechy, desky,...), které jsou v proměnném magnetickém poli. Tyto proudy označujeme jako vířivé a podle jejich objevitele je nazýváme: Lenzovy Faradayovy Foucaultovy Lorenzovy.
8.18 Induktance obvodu střídavého proudu s indukčností: je lineárně závislá na indukčnosti cívky i na frekvenci střídavého proudu nezávisí na frekvenci střídavého proudu je přímo úměrná indukčnosti cívky a nepřímo úměrná kruhové frekvenci střídavého proudu je kvadraticky úměrná indukčnosti cívky a přímo úměrná kruhové frekvenci střídavého proudu.
8.19 Jako pasivní elektrický oscilační obvod funguje: (označení R - rezistor, L - indukčnost, C - kapacita) obvod RR obvod CR obvod LR obvod LC.
8.20 Je-li dioda připojena v propustném směru, potom: má vlastnosti supravodiče ejí odpor je velký a prochází jí velký proud její odpor je malý a prochází jí maximální proud její odpor je velký a prochází jí jen nepatrný proud.
8.21 Je-li lineární elektrický obvod (obvod s prvky RLC) připojen ke zdroji napětí s harmonickým průběhem, pak elektrickým obvodem prochází: stejnosměrný proud, který má harmonický průběh střídavý proud, který má harmonický průběh konstantní stejnosměrný proud ionizační proud.
8.22 Je-li polovodičová dioda zapojena v závěrném směru: je na anodě záporný pól a na katodě kladný prochází jí jen nepatrný proud je její odpor téměř nulový je její odpor velký.
8.23 Jednotlivá fázová napětí třífázového rozvodu jsou navzájem posunuta o: 30° 120° 90° 2π/3 rad.
8.24 Jestliže do volně zavěšeného lehkého hliníkového kroužku prudce zasuneme magnet, potom: se kroužek vychýlí ve směru pohybu magnetu magnet ztrácí své magnetické účinky se poloha kroužku nezmění se kroužek vychýlí proti směru pohybu magnetu.
8.25 Jestliže magnet prudce vysuneme z volně zavěšeného lehkého hliníkového kroužku, potom: se kroužek vychýlí proti směru pohybu magnetu se kroužek vychýlí ve směru pohybu magnetu magnet ztrácí své magnetické účinky se poloha kroužku nezmění.
8.26 Jestliže se směr vektorů E a B v elektromagnetické vlně nemění, mluvíme o: čelní vlně stojaté vlně kruhově polarizované elektromagnetické vlně lineárně polarizované elektromagnetické vlně.
8.27 Jestliže vodič protékaný proudem I bude mít směr shodný se směrem magnetických indukčních čar magnetického pole, ve kterém je umístěn, potom: výsledná magnetická síla bude nulová magnetická síla bude maximální vektor magnetické síly bude rovnoběžný s vodičem směr magnetické síly bude shodný se směrem proudu.
8.28 K nejdůležitějším polovodičovým součástkám patří tranzistor. Tvoří ho krystal polovodiče: s jedním přechodem PN se dvěma přechody PN se dvěma přechody NN se třemipřechody PP.
8.29 K výrobě střídavého napětí (resp. proudu) se v energetice používají: akumulátory alternátory transformátory termistory.
8.30 Kapacitance obvodu střídavého proudu s kapacitou je: nezávislá na kapacitě kondenzátoru i frekvenci střídavého proudu nepřímo úměrná kapacitě kondenzátoru a přímo úměrná frekvenci střídavého proudu přímo úměrná kapacitě kondenzátoru i frekvenci střídavého proudu nepřímo úměrná kapacitě kondenzátoru i frekvenci střídavého proudu.
8.31 Když na nabitou částici, která byla v klidu, začne působit homogenní elektrické pole, pak: se částice začne pohybovat rovnoměrně zrychleně se částice začne pohybovat přímočaře směrem rovnoběžným s vektorem intenzity elektrického pole kinetická energie částice v závislosti na čase kvadraticky roste potenciální energie částice v elektrickém poli bude v závislosti na čase kvadraticky klesat.
8.32 Kmitání odpojeného ideálního elektrického oscilačního obvodu označujeme jako: elektromagnetickou indukci vlastní kmitání LC oscilátoru nucené kmitání LC oscilátoru nevlastní kmitání LC oscilátoru.
8.33 Kombinaci rezistoru a indukčnosti, zapojenou v obvodu střídavého proudu určité frekvence, můžeme charakterizovat jedinou veličinou, která se nazývá: induktance impedance kapacitance reaktance.
8.34 Kombinaci rezistoru a kondenzátoru, zapojenou v obvodu střídavého proudu určité frekvence, můžeme charakterizovat jedinou veličinou, která se nazývá: induktance impedance kapacitance reaktance.
8.35 Kondenzátor o kapacitě C nabitý na napětí U má náboj Q, energie E kondenzátoru je dána vztahem: E =Q2/ (2.C) E = Q . U2/ 2 E = Q . U/ 2 E = (C. U2)/ 2.
8.36 Konvence, která stanoví, že jižní geomagnetický pól je severním pólem magnetického pole planety Země, vznikla díky tomu, že: v době, kdy vznikla, bylo magnetické pole Země obrácené a postupně se změnilo v důsledku precesního pohybu se autor konvence chtěl pomstít studentům se magnetická střelka obrací svým severním pólem (dle konvence) k severu autor konvence českého původu si spletl S - sever a S - south.
8.37 Magnetické indukční čáry homogenního magnetického pole: jsou na sebe navzájem kolmé jsou různoběžné jsou rovnoběžné mají tvar soustředných koulí.
8.38 Magnetické indukční čáry přímého vodiče s proudem mají tvar: soustředných kružnic rozložených v rovinách kolmých k vodiči se středem v místě průchodu vodiče rovinou přímek rovnoběžných s vodičem soustředných koulí se středem ležícím na vodiči soustředných kružnic rozložených v rovině, v níž vodič leží.
8.39 Magnetické pole charakterizuje vektorová veličina, kterou nazýváme: permeabilita prostředí magnetická indukce hmotnost železného jádra cívky relativní permeabilita.
8.40 Magnetický indukční tok Φ je: vektorová veličina skalární veličina skalární i vektorová veličina (podle vztahu, kde je užita) veličina, jejíž jednotka je základní jednotkou soustavy SI.
8.41 Měrná vodivost elektrolytů: vyjadřuje jejich schopnost vést elektrický proud závisí na koncentraci závisí na teplotě je podstatně menší než u kovových vodičů.
8.42 Mezi efektivní hodnotou napětí fázového U1 a efektivní hodnotou napětí sdruženého U12 u trojfázového rozvodu platí vztah: U12= U1. √3 U12 = U1.√2/2 U12 = U1 U12 = U1.√2.
8.43 Mezi efektivní hodnotou napětí Uef amplitudou napětí Umax platí vztah: Umax = Uef . √2 Uef=Umax .√2/2 Uef= Umax . √(1/2) Umax = Uef . √3.
8.44 Na nabitou částici, která byla v klidu, začne působit homogenní magnetické pole: částice se začne pohybovat rovnoměrně zrychleně částice se začne pohybovat směrem rovnoběžným se siločarami pole částice se začne pohybovat směrem kolmým k siločárám pole částice zůstane v klidu.
8.45 Na rovnoměrně přímočaře letící nabitou částici začne působit homogenní elektrické pole s vektorem intenzity kolmým ke směru pohybu: změní se směr pohybu částice, ale ne velikost její rychlosti změní se velikost rychlosti částice, ale nikoli směr jejího pohybu dráha se změní na kruhovou dráha se změní na parabolickou.
8.47 Na rovnoměrně přímočaře letící nabitou částici začne působit homogenní magnetické pole se siločarami rovnoběžnými se směrem pohybu: změní se směr pohybu částice, ale ne velikost její rychlosti změní se velikost rychlosti částice, ale nikoli směr jejího pohybu dráha se změní na kruhovou kinetická energie částice se nebude měnit.
8.46 Na rovnoměrně přímočaře letící nabitou částici začne působit homogenní elektrické pole s vektorem intenzity rovnoběžným se směrem pohybu: změní se směr pohybu částice, ale ne velikost její rychlosti změní se velikost rychlosti částice, případně i orientace směru jejího pohybu přímočarost pohybu zůstane zachována dráha se změní na parabolickou.
8.48 Na rovnoměrně přímočaře letící nabitou částici začne působit homogenní magnetické pole se siločarami rovnoběžnými se směrem pohybu: změní se směr pohybu částice, ale ne velikost její rychlosti ani na velikost rychlosti, ani na směr pohybu to nebude mít žádný vliv dráha se změní na kruhovou kinetická energie částice se nebude měnit.
8.49 Napětí mezi fázovým a nulovým vodičem v rozvodné síti střídavého proudu nazýváme: fázové napětí galvanické napětí stejnosměrné napětí sdružené napětí.
8.50 Nestacionární magnetické pole je příčinou vzniku indukovaného elektrického pole. Tento jev nazýváme: elektromagnetická indukce Dopplerův jev elektrolýza polarizace.
8.51 O vedení elektrického proudu v různých prostředí platí: dohodnutý směr proudu odpovídá směru pohybu záporně nabitých částic v kovu jsou volnými částicemi s elektrickým nábojem pouze elektrony elektrony se mohou podílet jako volné částice na přenosu elektrického v ionizovaném plynu v elektrolytu můžou vést proud protony.
8.52 Odpor rezistoru v obvodu střídavého proudu se nazývá: induktance rezistance indukce reaktance.
8.53 Okamžité napětí na deskách kondenzátoru v kmitajícím LC obvodu je v závislosti na čase: harmonickou funkcí konstantní během čtvrtiny periody lineárně klesající během čtvrtiny periody lineárně rostoucí.
8.54 Okamžitý proud v kmitajícím LC obvodu v závislosti na čase: po dobu čtvrtiny periody lineárně roste po dobu čtvrtiny periody lineárně klesá je konstantní je harmonickou funkcí.
8.55 Orientaci indukčních čar magnetického pole vodiče, kterým protéká proud I, určujeme pomocí: Pauliho pravidla Flemingova pravidla levé ruky Flemingova pravidla pravé ruky Ampérova pravidla pravé ruky.
8.56 Oscilační obvod, tvořený indukčností L a kapacitou C, kmitá na stejné frekvenci jako obvod, tvořený: indukčností 2L a kapacitou 2C indukčností L/2 a kapacitou 2C indukčností 2L a kapacitou C/2 indukčností L/2 a kapacitou C/2.
8.57 Označte nesprávné přiřazení mezi veličinou a její možnou jednotkou: jednotkou magnetického indukčního toku je 1Wb jednotkou měrné tepelné kapacity je 1J . kg-1 . K-1 jednotkou frekvence je 1Hz jednotkou výkonu je 1kWh.
8.58 Označte tvrzení, které nám popisuje tranzistorový jev: malá změna teploty vzbuzuje v obvodu báze proud, který je příčinou zániku proudu v obvodu kolektorovém elektromagnetická indukce v kolektorovém proudu je příčinou vzniku mnohem většího proudu v obvodu báze proud je přímo úměrný napětí malá změna proudu v obvodu báze je příčinou mnohem větší změny proudu v obvodu kolektorovém.
8.59 Označte, které z následujících tvrzení pro odpor ideálního rezistoru R je správné: odpor R rezistoru v obvodu střídavého proudu je větší než v obvodu stejnosměrného proudu odpor R rezistoru v obvodu střídavého proudu je menší než v obvodu stejnosměrného proudu odpor R rezistoru v obvodu střídavého proudu je vždy nulový odpor R rezistoru v obvodu střídavého proudu je stejný jako v obvodu stejnosměrného proudu.
8.60 Označte, který z následujících jevů není zdrojem nestacionárního magnetického pole: nepohybující se vodič s časově proměnným proudem nepohybující se vodič s konstantním proudem nerovnoměrně se pohybující vodič s konstantním proudem pohybující se vodič s časově proměnným proudem.
8.61 Parametry elektrického oscilačního obvodu určujícími podle Thomsonova vzorce jeho frekvenci, jsou: indukčnost L a kapacita C kapacita C a odpor R pouze kapacita C indukčnost L a odpor R.
8.62 Podle Faradayova zákona elektrolýzy je hmotnost látek vyloučených na elektrodách přímo úměrná: přiloženému napětí výkonu podílu náboje a proudu prošlému náboji.
8.63 Pohyblivou částí alternátoru je: stator rotor transformátor turbina.
8.64 Pohybuje-li se vodič délky l rychlostí v v homogenním magnetickém poliv o magnetické indukci velikosti B kolmo ke směru magnetických indukčních čar, indukuje se v tomto vodiči podle Faradayova zákona elektromagnetické indukce napětí Ui, jehož velikost odpovídá vztahu: Ui = B.v/ l Ui = B.v l Ui =v/ (B.l) Ui = B.l/ v.
8.65 Polarizace dielektrika znamená: pohyb jeho částic k opačně nabitým elektrodám zorientování elektrických dipólů z atomů či molekul odebírání elektronů z dielektrika vznik vnitřního elektrického pole dielektrika.
8.66 Polovodičový prvek používaný pro zesilování se jmenuje: rezistor termistor tranzistor termočlánek.
8.67 Polovodičový prvek určený k měření teploty se jmenuje: rezistor tranzistor termočlánek(ze dvou kovů) termistor.
8.68 Polovodičový prvek určený k usměrňování střídavého proudu se jmenuje: dioda rezistor tranzistor termistor.
8.69 Pro frekvenci f0 vlastního kmitání LC oscilátoru platí: (L a C jsou indukčnost a kapacita oscilačního obvodu) f0= 1/ (2π.√L.C) f0 = √(L/C) f0=√(L.C) f0 = 2π . √(L.C).
8.70 Pro ideální transformátor platí rovnice: (U1, I1 - napětí a velikost proudu v primární cívce, U2,I2- napětí a velikost proudu v sekundární cívce) U2.I1= U1.I2 U2/U1=I1/I2 U2.I2 = U1.I1 U1.U2 = I1.I2.
8.71 Pro ideální transformátor platí rovnice: (U1, I1, N1 - napětí, proud a počet závitů primární cívky, U2, I2, N2-napětí, proud a počet závitů sekundární cívky) U2/I1 = I2/I1 U1 . N2 = U2 . N1 k= I1/ I2 U1 . I1 = U2 . I2.
8.72 Pro ideální transformátor platí rovnice: (U1, I1, N1 - napětí, proud a počet závitů primární cívky, U2, I2, N2-napětí, proud a počet závitů sekundární cívky, k= N2/ N1- transformační poměr) U1 = U2/k I1= k. I2 I1. N1= I2. N2 N2/ N1= I1/ I2.
8.73 Pro okamžité hodnoty napětí u a proudu i oscilačního obvodu platí: (Um a Im jsou amplitudy napětí a proudu a ω0 je úhlová frekvence vlastního kmitání elektromagnetického oscilátoru) u= Um, i =Im u= Um.sin (ω0.t), i = -Im. sin (ω0.t) u= Um.cos (ω0.t), i = -Im. cos (ω0.t) u= Um.cos (ω0.t), i = Im. sin (ω0.t).
8.74 Pro periodu T0 vlastního kmitání elektromagnetického oscilátoru platí tzv. Thomsonův vztah, jenf má tvar: (L a C jsou indukčnost a kapacita oscilačního obvodu) T0 = 2π. √L.C T0 = 1/ (2π √L.C) T0 = 1/ √L.C T0 = 2π /√L.C.
8.75 Pro popis magnetického pole zavádíme pojem magnetická indukční čára, která představuje: prostorovou orientovanou křivku, jejíž tečna má v každém bodě vektor magnetického pole v tomto bodě nulovou potenciální hladinu magnetického pole libovolnou potenciální hladinu magnetického pole množinu všech bodů, ve kterých má magnetické pole stejné silové působení.
|
